Cet article est disponible sur arxiv sous licence CC 4.0.
Auteurs:
(1) A. Oliveros, Programa de F´ısica, Universidad del Atl´antico ;
(2) Mario A. Acero, Programa de F´ısica, Universidad del Atl´antico.
Tableau des liens
- Résumé et introduction
- La gravité f(Q) : un bref aperçu
- Dynamique cosmologique à la fin des temps
- Contraintes de paramètres
- Conclusions
- Remerciements et références
2. La gravité f(Q) : un bref aperçu
En général, l'action pour un modèle de gravité f(Q) en présence de composants de matière est donnée par
avec la connexion Levi-Civita de la métrique donnée par
le tenseur de contorsion est
Considérant la métrique plate de Friedman-Robertson-Walker (FRW),
avec a(t) représentant le facteur d'échelle, les composantes temporelles et spatiales de l'équation. (10) sont donnés respectivement par [9, 10]
et
Il convient de noter que dans ce scénario, les équations standard de Friedmann de la relativité générale (GR) plus la constante cosmologique sont récupérées en supposant que f(Q) = Q + 2Λ.
S'il n'y a pas d'interaction entre la matière non relativiste et le rayonnement, alors ces composants obéissent séparément aux lois de conservation.
Comme d'habitude dans la littérature, il est possible de réécrire les équations de champ (13) et (14) sous la forme d'Einstein-Hilbert :
Dans ce cas, nous supposons que le paramètre d’équation d’état pour cette énergie noire effective satisfait la relation suivante :
